电磁场与电磁波 |
||
目录页： 返回页： 类似页： |
时变电磁场的模型推导1、波动方程无源区域，▽²E-μεd²E/dt²=0 磁场强度H的表达式相等。 2、位函数注意这里的A和磁矢位A不是同一个物理量。 虽然表达式一样。 洛伦兹条件下： ▽A=-μεdφ/dt 进而得到达朗贝尔方程： ▽²A-μεA``(t)=-μJ ▽²φ-μεφ``(t)=-1/ε*ρ 这是为了简化方程的求解。 3、电磁场的能量We=1/2*ED Wm=1/2*HB 能流密度矢量S=E×H（也就是坡印延矢量） 指的是单位面积的功率相关的矢量 P=S对面积的积分。 4、唯一性定理在以闭合曲面S为边界的区域V内，对于给定了t=0时刻的E和H的初始值，在t>0时，给定边界E的切向分量或H的切向分量， 则在区域V内的电磁场满足唯一的麦克斯韦方程。 5、时谐电磁场的复数表示时谐电磁场的实数表示： u（r,t）=um(r)cos(wt+φ（r））,就是余弦波动方程 时谐电磁场的复数表示： `u(r)=um(r)*exp(jφ（r）) 从上面的公式可以看出，复数表示就是将时间变量分立出去。 注意，实数表示可以改写成复数取实部，但这不是复数形式，只是将复数引入表示。 改写实部的方法就是利用高斯方程，将J后面的项直接对应到cos后面。 引入复数表示后，其他的物理量也可以转化为复数表示： 麦克斯韦方程： 1，2：▽×H=J+jwD，▽×E=-jwB 可以看出，复数表示就是将对t的导数转化为jw。 复电容率：εc=ε-jσ/w，其中损耗角的正切tanθ=σ/εw 复磁导率: μc=μ`-jμ`` , 损耗角也是μ``/μ· 亥姆霍兹方程转化为： kc=w(μεc）^1/2,εc就是上面的表达式。 ▽²H+kc²H=0，E的方程式也是一样的。 亥姆霍兹方程就是无源空间的电磁场满足的方程。 位函数： H=1/μ*▽×A E=-jwA-▽φ 达朗贝尔方程： k²=w²με 洛伦兹条件：φ=▽A/(-jwμε） 平均能流密度：Sav=1/2*Re[E×H^*] 这里给出的是实数表示。 坡印延矢量：S=1/2[E×Hexp（j2wt）]+1/2Re[E×H^*] 至于坡印延矢量的复数表示计算比实数表示还复杂，了解一下就行。 注意复矢量和实矢量的转化：复矢量*exp（jwt）的实部就是实矢量。 实矢量的复数表示去掉时间就是复矢量。
|
重要的名词解释
物理模型： 实战模型： |